详细介绍
品牌 | 其他品牌 | 价格区间 | 面议 |
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组件类别 | 光学元件 | 应用领域 | 医疗卫生,环保,化工,电子,综合 |
Layertec 二极管/YAG/蓝宝石激光器组件
二极管激光器的组件
二极管激光器被广泛用于测量应用中,例如导频激光器,泵浦固态激光器和直接进行材料加工。 尽管二极管激光器不需要外部谐振器光学器件,并且大多与光纤耦合,但是许多应用仍需要高质量的光束控制光学器件,例如光束组合器或扫描镜,如下页所示。 有关固态激光器的泵浦反射镜和二极管激光器的合束器的更多信息,请参见此处或此处的产品目录第36-39和84-85页。
转向镜
图1:宽带转向镜的反射光谱可用于808nm至980nm之间的所有二极管激光器(AOI = 45°,s和p偏振)
扫描镜
图2:805至940 nm之间的二极管激光器扫描镜的反射光谱,R> 50%在630和670 nm之间(先导激光):HRr(22°– 58°,805 – 940 nm)> 99.3%+ Rr(22°– 58°,630 – 670 nm)> 50%
Ø根据要求扫描其他规格的镜子
Ø有关扫描镜的更多信息和示例,请参见我们目录中的第82-83页和第94-95页
薄膜偏振片
图3:宽带薄膜偏振器在940 – 970nm处的反射光谱:HRs(45°,940 – 970nm)> 99.9%+ Rp(45°,940 – 970nm)<1%
Ø薄膜偏振片特别适用于大功率激光二极管的偏振耦合
Ø对于大功率940nm的辐射,我们建议使用SUPRASIL 300或SUPRASIL 3001/3002作为基材,因为标准的熔融石英在此波长附近显示吸收带
二极管激光器的传统陡边合束器
Ø图4:常规陡边滤光片HR(980 nm)> 99.9%和HT(915 nm)> 95%的透射光谱用作915 nm和980 nm的泵浦激光二极管的合成器; AOI = 22.5°(a)和AOI = 45°(b)
Ø在AOI = 22.5°时,常规的陡峭边缘滤光片将915nm和980nm分离为p和s偏振,从而也分离了非偏振光
Ø为了在AOI = 45°时保持陡峭的边缘,辐射必须被极化,并且只能使用一种极化。非偏振光会显着改变边缘的斜率
用于非偏振光的特殊的陡峭边缘合成器
图5:特殊陡沿滤光片HRr(45°,980nm)> 99.8%+ HTr(45°,940nm)> 97%的透射光谱
Ø即使在45°入射下,这种类型的滤光片也可用作s偏振光和p偏振光的分离器或组合器
Ø两种偏振的切边/切边仅显示约10 nm的光谱距离
Ø因此,这些滤光片可用作AOI = 45°时940 nm和980 nm二极管的非偏振光的组合器
Ti:蓝宝石激光器的组件
在这里,我们介绍了使用ns脉冲工作的Ti:Sapphire激光器的光学组件。 请注意,所有这些组件都针对平滑的群延迟(GD)频谱进行了优化,以实现宽调谐范围。 但是,这些组件并未针对组延迟分散(GDD)进行优化。 fs脉冲所需的此类光学元件在此处以及我们的目录第52-63页中进行了介绍。
反射镜
图1:宽带激光镜的反射率(a)和GD(b)光谱
图2:宽带泵镜的反射率(a)和GD(b)光谱
图3:宽带转向镜的反射率(a)和GD(b)光谱
特殊功能
Ø反射镜的反射率*(取决于设计,R> 99.9%…R> 99.98%)
Ø光谱公差:中心波长的1%
Ø根据客户要求的中心波长,部分反射器的带宽和反射率
输出耦合器和分束器
图4:标准和宽带输出耦合器的反射光谱(a)以及具有特殊反射率曲线的输出耦合器的反射光谱,可以补偿激光器的放大特性(b);
也可以看看:
B. Jungbluth,J。Wueppen,J。Geiger,D。Hoffmann和R. Poprawe:“高性能,可调谐的纳秒级Ti:蓝宝石激光器”,发表于:固态激光器XV:技术和设备,Proc.Natl.Acad.Sci。USA SPIE Vol。 6100,6100-20,圣何塞2006
图5:宽带分束器PRr(45°,650 – 1050nm)= 50±3%的反射率(a)和GD(b)光谱
Standard output couplers (bandwidth: 120–150 nm): | |
R = 10 … 70 % | ± 2.5 % |
R = 70 … 90 % | ± 1.5 % |
R = 90 … 95 % | ± 0.75 % |
R = 95 … 98 % | ± 0.5 % |
R > 98 % | ± 0.25 % |
Standard output couplers (bandwidth: 120–150 nm): | |
R = 10 … 70 % | ± 3 % |
R = 70 … 90 % | ± 2 % |
R = 90 … 95 % | ± 1 % |
R = 95 … 98 % | ± 0.5 % |
特殊组件
图6:860nm窄带腔内滤光片的透射光谱,用于从Ti:蓝宝石光谱中选择一个波长
图7:特殊转向镜的反射光谱将Ti:蓝宝石激光辐射的可见部分与NIR部分分开
Er:YAG激光器的组件
ØHR腔和转向镜
Ø反射率:对于随机偏振光,在AOI = 0°时R> 99.9%,在AOI = 45°时R> 99.8%
Ø较高的损坏阈值(400μs时为400 J / cm2)
Ø在800 nm至1100 nm之间具有高透射率的泵浦反射镜,可用于Nd:YAG激光器或二极管激光器的泵浦
图1:HT区域在800 nm至1100 nm之间的HR腔镜的反射光谱
Ø双波长转向镜,例如HRr(45°,2940 nm)> 99.5%+ Rr(45°,630 – 655 nm)> 95%
Ø分束器和合束器,例如HRr(45°,2940 nm)> 99%+ Rr(45°,630 – 655 nm)<20%
Ø这些组件允许使用635 nm – 655 nm之间的氦氖激光器或二极管激光器来对准光学系统
图2:双波长转向镜(a)和分离器/组合器在2940 nm处的反射光谱和630 nm至655nm之间的引导激光的反射光谱(b)
输出耦合器和透镜
Ø精确调整反射率的输出耦合器(反射率在70%和90%之间时,公差为±1%)
Ø在输出耦合器的背面以及由蓝宝石,未掺杂的YAG,CaF2或Infrasil®制成的透镜和窗口上,残留反射率R <0.2%的AR涂层
图3:R = 70%(a)和R = 84%的输出耦合器的反射光谱(b)
图4:蓝宝石上的2.94μm增透膜的反射光谱
大约3μm的其他激光器的组件
在此波长范围内,对水的强吸收性尤其对在2.6至3.4μm范围内发射光的激光器的医学应用特别有用。在2.6μm和2.8μm之间,水的吸收仍比在2.94μm处(Er:YAG激光器)更强,这使得工作在该波长范围内的激光器(例如,Er:Cr:YSGG激光器)有望用于未来的应用。
然而,就激光损伤而言,水的强吸收也是最严重的问题。因此,至关重要的是使层系统不含水。LAYERTEC使用磁控溅射技术生产3μm区域的涂层。接近本体材料的溅射层的高原子密度抑制了水扩散到层系统中。
这使LAYERTEC也可以为2.6至2.8μm的关键区域提供涂层。 图5显示了一个以2.8μm为中心的HR镜,反射率R> 99.7%。
图5:2.8μm的HR镜的反射光谱,R> 99.7%
Ho:YAG和Tm:YAG激光器的组件
Ho:YAG和Tm:YAG激光器发射的波长分别为2010 nm和2100 nm,广泛用于医疗应用。LAYERTEC提供此波长范围的光学涂层,具有较高的激光诱导损伤阈值和长寿命。
反射镜
图1:腔镜(a)和泵浦镜(b)的反射光谱,它们在808nm附近具有高透射率区域。
图2:腔镜在2010 nm处的反射光谱可抑制2100 nm线(a)和转向镜在2100 nm处的反射光谱(b)
ØHR腔,泵浦和转向镜,对于s-偏振,在AOI = 0°且在AOI = 45°时R> 99.9%,对于p-偏振光,在AOI = 45°时R> 99.8%
Ø高激光诱导损伤阈值
输出耦合器和分束器
图3:在2100 nm处R = 82%的输出耦合器的反射光谱
分光镜和输出耦合器,反射率经过精确调整:
Reflectance | Tolerance |
R > 95% | ± 0.5% |
R = 80 ... 95 % | ± 1% |
R = 10 % ... 80% | ± 2% |
薄膜偏振片和边缘滤光片
图4:薄膜偏振器在2010 nm处的反射光谱(Rs> 99.8%,Rp <2%,AOI = 55°)(a)和用于分离2010 nm和2100 nm线的陡峭边缘滤光片(b )
薄膜偏振片
Ø分离光的s和p偏振分量(反射s偏振光并透射p偏振光)
Ø可以针对AOI> 40°产生TFP,但是如果使用AOI≈55°(布鲁斯特角),则极化效率高,并且出现在较宽的波长范围内
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